标准谐振子振动方程-广知网

设谐振子质量为m mm，弹簧弹性系数为k kk，由胡克定律及牛顿运动定律,有m x ¨ = − k x m\\ddot{x}=-kxmx¨=−kx其中x xx为偏离平衡位置的距离，x ¨ \\ddot{x}x¨为x xx对时间t tt的二阶导数，即加速度。

该方程为二阶常系数齐次线性微分方程，其特征方程为m r 2 + k = 0 mr^2+k=0mr2+k=0解得r = ± k m i r=\\pm\\sqrt{\\frac{k}{m}}ir=±mki其中 i ii 为虚数单位。令 ω = k / m \\omega=\\sqrt{k/m}ω=k/m，则运动方程的通解为x ( t ) = C 1 cos ⁡ ( ω t ) + C 2 sin ⁡ ( ω t ) = A 0 sin ⁡ ( ω t + ψ 0 ) x(t)=C_1 \\cos(\\omega t) + C_2 \\sin(\\omega t) = A_0 \\sin(\\omega t + \\psi_0)x(t)=C1cos(ωt)+C2sin(ωt)=A0sin(ωt+ψ0)其中 A 0 A_0A0和ψ 0 \\psi_0ψ0由初始条件确定。将形如x ¨ + ω 2 x = 0 \\ddot{x}+\\omega^2 x=0x¨+ω2x=0的方程称为谐振子方程，其解为一个正弦函数（或余弦函数，两者相位相差9 0 ∘ 90^{\\circ}90∘），角速度为ω \\omegaω，初相位为ψ 0 \\psi_0ψ0，振幅为A 0 A_0A0，均可由初始条件确定出来。同样，如果一个物理量是时间的正弦函数，那么该物理量的变化称为简谐振动。谐振子的运动速度大小v = d x d t = A 0 ω cos ⁡ ( ω t + ψ 0 ) v=\\frac{dx}{dt}=A_0\\omega \\cos(\\omega t + \\psi_0)v=dtdx=A0ωcos(ωt+ψ0)加速度大小a = d v d t = − A 0 ω 2 sin ⁡ ( ω t + ψ 0 ) a=\\frac{dv}{dt}=-A_0\\omega^2 \\sin(\\omega t + \\psi_0)a=dtdv=−A0ω2sin(ωt+ψ0)运动周期T = 2 π ω T=\\frac{2\\pi}{\\omega}T=ω2π频率ν = 1 T = ω 2 π \u=\\frac{1}{T}=\\frac{\\omega}{2\\pi}ν=T1=2πω谐振子的动能K = 1 2 m v 2 = 1 2 m A 0 2 ω 2 cos ⁡ 2 ( ω t + ψ 0 ) K=\\frac{1}{2}mv^2=\\frac{1}{2}mA_0^2\\omega^2 \\cos^2(\\omega t + \\psi_0)K=21mv2=21mA02ω2cos2(ωt+ψ0)势能V = 1 2 k x 2 = 1 2 k A 0 2 sin ⁡ 2 ( ω t + ψ 0 ) V=\\frac{1}{2}kx^2=\\frac{1}{2}kA_0^2 \\sin^2(\\omega t + \\psi_0)V=21kx2=21kA02sin2(ωt+ψ0)总的机械能E = K + V = 1 2 m A 0 2 ω 2 cos ⁡ 2 ( ω t + ψ 0 ) + 1 2 k A 0 2 sin ⁡ 2 ( ω t + ψ 0 ) = 1 2 k A 0 2 = 1 2 m ω 2 A 0 2 E=K+V=\\frac{1}{2}mA_0^2\\omega^2 \\cos^2(\\omega t + \\psi_0)+\\frac{1}{2}kA_0^2 \\sin^2(\\omega t + \\psi_0)=\\frac{1}{2}kA_0^2=\\frac{1}{2}m\\omega^2A_0^2E=K+V=21mA02ω2cos2(ωt+ψ0)